EDP Sciences 1775395504 20260405 fre

laboutique.edpsciences.fr-002851 03 01 01 002851 03 9782759836215 15 9782759836215 00 BA 02 160 mm 01 240 mm 10 01 02 Hors Collection - 01 01 Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque 1 A01 01 A313 Jean Bornarel Bornarel, Jean Jean Bornarel Professeur à l’Université Joseph Fourier (Professeur honoraire de l’Université Grenoble Alpes), Jean Bornarel a été un des premiers à comprendre les ferroélastiques dans une période où les ferroélectriques étaient seuls connus. Ses activités dans des secteurs variés l’ont convaincu de la nécessité d’ouvrages qui proposent un pont entre champs thématiques trop éloignés, ici les ferroélectriques et ferroélastiques d’une part, les niveaux macro, micro et nano d’autre part. Jean Bornarel, professeur de physique à l'Université Joseph Fourier de Grenoble, est spécialiste de physique du solide. (au moment de la parution de l'ouvrage) 01 fre 00 436 03 01 24 Izibook:Subject Physique Générale 24 Izibook:Subject Technologie 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Physique Générale| 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Technologie| 20 ferroélasticité;ferromagnétisme;hystérèse;cycle d’hystérésis;dynamique non-linéaire;cristaux ferroélectriques;cristaux ferroélastiques;parois;domaines;interfaces;coexistences de phases;fronts de phase;transition de premier ordre;changement de température;champs électriques;cristaux ferroïques;physique du solide;physique des matériaux 10 2011 TEC021000 29 CLIL3058 29 CLIL3074 01 530 05 06 03 00 <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontrée l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontré l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> 02 00 Cet ouvrage est destiné aux scientifiques (étudiants, enseignants niveau Master ou chercheurs) intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques.  Il démontre l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. 04 00 Introduction . XIIIRemerciements XVIIChapitre 1. Ferroélectricité et ferroélasticité 11.1. Cristaux ferroïques et cycles d’hystérésis . 11.2. Transitions et symétrie . 5Maille et symétrie 5Nombre de domaines possibles 7Paramètre d’ordre 91.3. Approche thermodynamique et phénoménologique de la transition 12Les différents ordres des transitions de phase structurales 12Développement de Landau et transition du second ordre . 16Du modèle phénoménologique à un modèle microscopique 22Développement de Landau et transition du premier ordre 23La transition tri-critique 271.4. Paramètres d’ordre et transitions de phase 321.5. Importance de l’échantillon et de la procédure expérimentale 38Qualité du cristal et de l’échantillon 38Importance des variations de la température avec le temps . 42Pression hydrostatique et contraintes 44Forme, limites des échantillons et champs conjugués appliqués . . . . 48Commentaires sur quelques situations réelles pour les ferro-ferro . 51Mémo du Chapitre 1 54Chapitre 2. Textures en domaines naturelles 552.1. Existence des domaines . 552.2. Parois « permises » . 59Définition d’une paroi permise . 59Réalités expérimentales de parois permises . 62Modèles de paroi . 66Modèles au niveau atomique . 66Modèles simples de continuum basés sur une extension du développement de Landau 69Modèles avec plusieurs paramètres d’ordre 73Modèles avec déformations associées . 73Prise en compte des limites de l’échantillon . 782.3. Textures en domaines d’un ensemble de parois permises parallèles . 80Textures en domaines de parois permises parallèles 80Modèles proposés pour expliquer les textures simples périodiques . 86Intersection de la paroi permise avec le bord de l’échantillon 902.4. Formes usuelles de domaines 91Textures en domaines simples et extrémités 91Les modèles de parois hors des plans permis et d’extrémités . 93Équilibre d’une texture en domaines comportant des extrémités 101Les limites des modèles théoriques . 1022.5. Textures en domaines ordinaires 104Histoire thermique : un paramètre important 104Forme de l’échantillon et texture . 105Arrangements particuliers de domaines 108Mémo du Chapitre 2 115Chapitre 3. Processus de retournement et cycles d’hystérésis . 1173.1. Propriétés macroscopiques et phénomènes microscopiques 117Grandeurs caractéristiques du retournement . 117Retournement de la polarisation et de la déformation : un phénomène non linéaire 119Différents arrangements de domaines et de parois . 1203.2. Retournement par déplacement latéral d’une paroi de domaine 122Comment obtenir une seule paroi de domaine dans un échantillon ? 122Déplacement latéral d’une paroi isolée 122Retournement de la polarisation (déformation) avec une seule paroi 1263.3. Interactions latérales entre parois de domaines en mouvement 130Interactions entre deux parois planes en déplacement 130Interactions entre parois de domaines planes et domaines stables . 132Réponses macroscopiques et phénomènes microscopiques 1373.4. Mouvements longitudinaux de domaines en aiguilles . 140Création de domaines en aiguilles 140Loi de déplacement d’une extrémité de domaine isolée 142Modification de l’assemblée de dislocations d’une extrémité de domaine et loi de déplacement 1443.5. Interactions entre extrémités de domaines 147Interactions entre des extrémités de domaines similaires . 147Interactions entre extrémités de domaines et retournement 1503.6. Retournement de la polarisation (déformation) avec domaines en aiguilles. 156Phénomènes généraux . 156Détecter les phénomènes microscopiques . 159Indicateurs macroscopiques du phénomène de retournement 1653.7. Retournements (polarisation et déformation) : les ferro-ferro au sein des ferro 171Les résultats expérimentaux . 171Les modèles du retournement . 173Dimensionnalité et dimensions finies de l’échantillon 181Des modèles pour les cristaux ferro-ferro ? . 182Mémo du Chapitre 3 187Chapitre 4. Susceptibilités et domaines . 1894.1. Textures en domaines, procédures expérimentales et susceptibilités 189Sensibilité et non-linéarité 189Qualité de l’échantillon . 191Histoire thermique et trempe . 192Traitement pour obtenir une texture en domaines à l’équilibre . 1944.2. Textures en domaines 196Réponses d’un échantillon mono-domaine ou poly-domaine . 196Forme de l’échantillon et texture en domaines . 199Ensembles de domaines et susceptibilité . 2014.3. Susceptibilité du cristal mono-domaine 205Susceptibilité et conductivité en phase para . 205Loi de Curie et phénomènes collectifs 206Susceptibilité du cristal mono-domaine autour de la transition 207Pertinence de la relation εc’ = εm’ + εd’ 2124.4. Contribution de la texture en domaines à la susceptibilité dans la proximité de la transition . 212La texture en domaines sous la transition : « une solide modulation d’une structure distordue » 212Un maximum de pertes, repère souvent présent . 214L’hypothèse d’un continuum sous la transition . 217Les effets de la fréquence de l’excitation dans la famille du KDP 2194.5. Le « plateau » de la susceptibilité en fonction de la température . 2244.6. Le gel des domaines . 230Observation des textures et domaines 230Le rôle de la qualité du cristal et de la forme de l’échantillon . 230Le gel des domaines fonction de l’excitation (amplitude et fréquence) 232Modèles pour expliquer le gel des domainesExploitation numérique des résultats expérimentaux (Vogel-Fulcher) 238Modèles de transition de phase dans la paroi de domaine 239Champ critique de mise en mouvement de dislocations 240Petite synthèse concernant le gel des domaines . 2424.7. Susceptibilités à très basses températures 243Anomalies des propriétés diélectriques . 244L’after-effect normal 245L’« after-effect » anormal . 247Mémo Chapitre 4 . 249Chapitre 5. Fronts de phase et domaines . 2515.1. Introduction 2515.2. Fronts de phase d’un cristal à température homogène 253Orientation naturelle du front de phase dans le DKDP . 253Front de phase, domaines et propriétés diélectriques . 2555.3. Forme du front de phase et gradient thermique 260Effet d’un gradient thermique parallèle à l’axe ferroélectrique c 260Front de phase d’un cristal DKDP soumis à un gradient thermique quelconque 261Coexistence de phase avec gradient thermique perpendiculaire à l’axe ferro c 2675.4. Comment expliquer les formes et orientations du front de phase ? 274Le front de phase est-il une interface cohérente ? 274Pourquoi le front de phase est-il dans un plan (001) ? 277Explication du front de phase en « toit d’usine » 280Description à l’aide de dislocations et de disinclinations 2845.5. Contribution de la coexistence de phase dans la susceptibilité 286Domaines dans la région de coexistence 286Susceptibilité diélectrique pendant la coexistence de phase 2895.6. Formes et orientations de front de phase usuelles 296Effet de la répartition en température dans l’échantillon 296Fronts de phase et limites mécaniques . 300Mémo Chapitre 5 . 304Chapitre 6. Coexistence de phases avec champ conjugué 3056.1. Coexistence de phases et énergies en compétition 3056.2. Coexistence de phase avec bonne homogénéité thermique et champ conjugué appliqué 309Fronts de phase, domaines et mesures diélectriques 309Comment expliquer les formes de front de phase et l’hétéro-phase ? 314Hystérésis thermique de la transition 3156.3. Front de phase et domaines dans un cristal avec gradient thermique Ge et champ conjugué appliqué E// 318Fronts de phase et domaines . 318Résultats diélectriques . 3276.4. Résultats macroscopiques et phénomènes microscopiques 3286.5. Jeux de formes de fronts et interfaces . 333Mémo Chapitre 6 . 337Annexes 339A1. Propriétés physiques 339A1.1 Propriétés physiques : comment les définir et les représenter dans un cristal homogène ? 339A1.2 Forme des matrices des cristaux utilisés 343A1.3 Notations et symboles des grandeurs physiques, unités et conversions 345A1.4 Constantes fondamentales . 348A2. Relations et descriptions thermodynamiques . 349Relations 349Développements des fonctions avec des paramètres . 351A3. Diffraction gamma et diffraction neutronique . 352La diffraction γ avec un cristal maclé 352Diffraction γ différentielle 352Mesures simultanées de diffraction γ et de diffraction neutronique 354A4. Paramètres structuraux des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP 355A5. Les modèles de transition des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP (sansdomaines et sans fronts de phase) 361A6. Énergie électrostatique d’une texture périodique en domaines 370A7. Interaction de dislocations et d’extrémités de domaines . 371Contexte . 371Interaction entre dislocations coins parallèles 372Dislocations et extrémité d’un domaine en aiguille 372Énergie élastique d’une extrémité de domaine 374Énergie d’interaction de deux extrémités . 375Énergie élastique d’un front de n extrémités de domaines en aiguilles 376A8. Avalanches et phénomènes collectifs . 377Des phénomènes d’une certaine universalité 377Comment les avalanches sont-elles décrites ? . 378Les modèles théoriques . 381Cristaux ferroélastiques, ferroélectriques, et avalanches . 382A9. Propriétés thermiques des ferroélectriques et du KDP à TBT 388Modèles utilisés pour décrire la chaleur spécifique des solides . 388Chaleur spécifique à température élevée 388Chaleur spécifique à températures moyennes et basses 388Chaleur spécifique à très basses températures 390Modélisation réaliste de la chaleur spécifique des cristaux . 390Chaleur spécifique des ferroélectriques à basses et très basses températures . 391Conductivité des solides et des cristaux ferro à basses et très basses températures 393Conclusion 395Bibliographie . 397<div> </div> 03 00 01 Cortex Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque || "L’ouvrage adopte une démarche progressive, permettant au lecteur d’explorer les interactions entre les phases stables et les conditions qui favorisent les transitions dans les cristaux ferroélectriques et ferroélastiques. Cette approche détaillée ouvre également des perspectives vers d’autres domaines de la physique du solide, renforçant la portée des résultats au-delà du cadre spécifique des cristaux ferroïques." https://laboutique.edpsciences.fr/review/570 01 20250221 21 00 06 01 https://laboutique.edpsciences.fr/produit/1464/9782759836222/domaines-parois-fronts-de-phase-d-un-cristal-ferroique 01 00 03 02 https://laboutique.edpsciences.fr/system/product_pictures/data/009/983/315/original/9782759836215-Cristal-ferroique_couv-sofedis.jpg 17 14 20241205T164222+0100 01 P1 EDP Sciences 01 01 P1 EDP Sciences 17 avenue du Hoggar - PA de Courtaboeuf - 91944 Les Ulis cedex A http://publications.edpsciences.org/ 04 11 00 20250220 01 00 20250220 19 00 20250220 2026 06 3052868830012 01 WORLD 27 03 9782759836222 15 9782759836222 27 03 9782759836239 15 9782759836239 WORLD 08 EDP Sciences 04 01 00 20250220 03 01 D1 EDP Sciences 21 04 05 01 02 1 00 79.00 01 5.50 4.12 EUR laboutique.edpsciences.fr-R002672 03 01 01 R002672 00 ED E107 00 01 01 Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque 01 fre 08 435 03 22 7211658 17 01 P1 EDP Sciences 01 01 P1 EDP Sciences 17 avenue du Hoggar - PA de Courtaboeuf - 91944 Les Ulis cedex A http://publications.edpsciences.org/ 11 00 20250220 02 01 002852 03 9782759836222 15 9782759836222 03 01 D1 EDP Sciences 45 03 laboutique.edpsciences.fr-002852 03 01 01 002852 03 9782759836222 15 9782759836222 10 EA E107 10 00 01 R002672 ED E107 1 10 01 02 Hors Collection - 01 01 Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque 1 A01 01 A313 Jean Bornarel Bornarel, Jean Jean Bornarel Professeur à l’Université Joseph Fourier (Professeur honoraire de l’Université Grenoble Alpes), Jean Bornarel a été un des premiers à comprendre les ferroélastiques dans une période où les ferroélectriques étaient seuls connus. Ses activités dans des secteurs variés l’ont convaincu de la nécessité d’ouvrages qui proposent un pont entre champs thématiques trop éloignés, ici les ferroélectriques et ferroélastiques d’une part, les niveaux macro, micro et nano d’autre part. Jean Bornarel, professeur de physique à l'Université Joseph Fourier de Grenoble, est spécialiste de physique du solide. (au moment de la parution de l'ouvrage) 01 fre 08 436 03 01 24 Izibook:Subject Physique Générale 24 Izibook:Subject Technologie 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Physique Générale| 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Technologie| 20 ferroélasticité;ferromagnétisme;hystérèse;cycle d’hystérésis;dynamique non-linéaire;cristaux ferroélectriques;cristaux ferroélastiques;parois;domaines;interfaces;coexistences de phases;fronts de phase;transition de premier ordre;changement de température;champs électriques;cristaux ferroïques;physique du solide;physique des matériaux 10 2011 TEC021000 29 CLIL3058 29 CLIL3074 01 530 05 06 03 00 <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontrée l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontré l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> 02 00 Cet ouvrage est destiné aux scientifiques (étudiants, enseignants niveau Master ou chercheurs) intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques.  Il démontre l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. 04 00 Introduction . XIIIRemerciements XVIIChapitre 1. Ferroélectricité et ferroélasticité 11.1. Cristaux ferroïques et cycles d’hystérésis . 11.2. Transitions et symétrie . 5Maille et symétrie 5Nombre de domaines possibles 7Paramètre d’ordre 91.3. Approche thermodynamique et phénoménologique de la transition 12Les différents ordres des transitions de phase structurales 12Développement de Landau et transition du second ordre . 16Du modèle phénoménologique à un modèle microscopique 22Développement de Landau et transition du premier ordre 23La transition tri-critique 271.4. Paramètres d’ordre et transitions de phase 321.5. Importance de l’échantillon et de la procédure expérimentale 38Qualité du cristal et de l’échantillon 38Importance des variations de la température avec le temps . 42Pression hydrostatique et contraintes 44Forme, limites des échantillons et champs conjugués appliqués . . . . 48Commentaires sur quelques situations réelles pour les ferro-ferro . 51Mémo du Chapitre 1 54Chapitre 2. Textures en domaines naturelles 552.1. Existence des domaines . 552.2. Parois « permises » . 59Définition d’une paroi permise . 59Réalités expérimentales de parois permises . 62Modèles de paroi . 66Modèles au niveau atomique . 66Modèles simples de continuum basés sur une extension du développement de Landau 69Modèles avec plusieurs paramètres d’ordre 73Modèles avec déformations associées . 73Prise en compte des limites de l’échantillon . 782.3. Textures en domaines d’un ensemble de parois permises parallèles . 80Textures en domaines de parois permises parallèles 80Modèles proposés pour expliquer les textures simples périodiques . 86Intersection de la paroi permise avec le bord de l’échantillon 902.4. Formes usuelles de domaines 91Textures en domaines simples et extrémités 91Les modèles de parois hors des plans permis et d’extrémités . 93Équilibre d’une texture en domaines comportant des extrémités 101Les limites des modèles théoriques . 1022.5. Textures en domaines ordinaires 104Histoire thermique : un paramètre important 104Forme de l’échantillon et texture . 105Arrangements particuliers de domaines 108Mémo du Chapitre 2 115Chapitre 3. Processus de retournement et cycles d’hystérésis . 1173.1. Propriétés macroscopiques et phénomènes microscopiques 117Grandeurs caractéristiques du retournement . 117Retournement de la polarisation et de la déformation : un phénomène non linéaire 119Différents arrangements de domaines et de parois . 1203.2. Retournement par déplacement latéral d’une paroi de domaine 122Comment obtenir une seule paroi de domaine dans un échantillon ? 122Déplacement latéral d’une paroi isolée 122Retournement de la polarisation (déformation) avec une seule paroi 1263.3. Interactions latérales entre parois de domaines en mouvement 130Interactions entre deux parois planes en déplacement 130Interactions entre parois de domaines planes et domaines stables . 132Réponses macroscopiques et phénomènes microscopiques 1373.4. Mouvements longitudinaux de domaines en aiguilles . 140Création de domaines en aiguilles 140Loi de déplacement d’une extrémité de domaine isolée 142Modification de l’assemblée de dislocations d’une extrémité de domaine et loi de déplacement 1443.5. Interactions entre extrémités de domaines 147Interactions entre des extrémités de domaines similaires . 147Interactions entre extrémités de domaines et retournement 1503.6. Retournement de la polarisation (déformation) avec domaines en aiguilles. 156Phénomènes généraux . 156Détecter les phénomènes microscopiques . 159Indicateurs macroscopiques du phénomène de retournement 1653.7. Retournements (polarisation et déformation) : les ferro-ferro au sein des ferro 171Les résultats expérimentaux . 171Les modèles du retournement . 173Dimensionnalité et dimensions finies de l’échantillon 181Des modèles pour les cristaux ferro-ferro ? . 182Mémo du Chapitre 3 187Chapitre 4. Susceptibilités et domaines . 1894.1. Textures en domaines, procédures expérimentales et susceptibilités 189Sensibilité et non-linéarité 189Qualité de l’échantillon . 191Histoire thermique et trempe . 192Traitement pour obtenir une texture en domaines à l’équilibre . 1944.2. Textures en domaines 196Réponses d’un échantillon mono-domaine ou poly-domaine . 196Forme de l’échantillon et texture en domaines . 199Ensembles de domaines et susceptibilité . 2014.3. Susceptibilité du cristal mono-domaine 205Susceptibilité et conductivité en phase para . 205Loi de Curie et phénomènes collectifs 206Susceptibilité du cristal mono-domaine autour de la transition 207Pertinence de la relation εc’ = εm’ + εd’ 2124.4. Contribution de la texture en domaines à la susceptibilité dans la proximité de la transition . 212La texture en domaines sous la transition : « une solide modulation d’une structure distordue » 212Un maximum de pertes, repère souvent présent . 214L’hypothèse d’un continuum sous la transition . 217Les effets de la fréquence de l’excitation dans la famille du KDP 2194.5. Le « plateau » de la susceptibilité en fonction de la température . 2244.6. Le gel des domaines . 230Observation des textures et domaines 230Le rôle de la qualité du cristal et de la forme de l’échantillon . 230Le gel des domaines fonction de l’excitation (amplitude et fréquence) 232Modèles pour expliquer le gel des domainesExploitation numérique des résultats expérimentaux (Vogel-Fulcher) 238Modèles de transition de phase dans la paroi de domaine 239Champ critique de mise en mouvement de dislocations 240Petite synthèse concernant le gel des domaines . 2424.7. Susceptibilités à très basses températures 243Anomalies des propriétés diélectriques . 244L’after-effect normal 245L’« after-effect » anormal . 247Mémo Chapitre 4 . 249Chapitre 5. Fronts de phase et domaines . 2515.1. Introduction 2515.2. Fronts de phase d’un cristal à température homogène 253Orientation naturelle du front de phase dans le DKDP . 253Front de phase, domaines et propriétés diélectriques . 2555.3. Forme du front de phase et gradient thermique 260Effet d’un gradient thermique parallèle à l’axe ferroélectrique c 260Front de phase d’un cristal DKDP soumis à un gradient thermique quelconque 261Coexistence de phase avec gradient thermique perpendiculaire à l’axe ferro c 2675.4. Comment expliquer les formes et orientations du front de phase ? 274Le front de phase est-il une interface cohérente ? 274Pourquoi le front de phase est-il dans un plan (001) ? 277Explication du front de phase en « toit d’usine » 280Description à l’aide de dislocations et de disinclinations 2845.5. Contribution de la coexistence de phase dans la susceptibilité 286Domaines dans la région de coexistence 286Susceptibilité diélectrique pendant la coexistence de phase 2895.6. Formes et orientations de front de phase usuelles 296Effet de la répartition en température dans l’échantillon 296Fronts de phase et limites mécaniques . 300Mémo Chapitre 5 . 304Chapitre 6. Coexistence de phases avec champ conjugué 3056.1. Coexistence de phases et énergies en compétition 3056.2. Coexistence de phase avec bonne homogénéité thermique et champ conjugué appliqué 309Fronts de phase, domaines et mesures diélectriques 309Comment expliquer les formes de front de phase et l’hétéro-phase ? 314Hystérésis thermique de la transition 3156.3. Front de phase et domaines dans un cristal avec gradient thermique Ge et champ conjugué appliqué E// 318Fronts de phase et domaines . 318Résultats diélectriques . 3276.4. Résultats macroscopiques et phénomènes microscopiques 3286.5. Jeux de formes de fronts et interfaces . 333Mémo Chapitre 6 . 337Annexes 339A1. Propriétés physiques 339A1.1 Propriétés physiques : comment les définir et les représenter dans un cristal homogène ? 339A1.2 Forme des matrices des cristaux utilisés 343A1.3 Notations et symboles des grandeurs physiques, unités et conversions 345A1.4 Constantes fondamentales . 348A2. Relations et descriptions thermodynamiques . 349Relations 349Développements des fonctions avec des paramètres . 351A3. Diffraction gamma et diffraction neutronique . 352La diffraction γ avec un cristal maclé 352Diffraction γ différentielle 352Mesures simultanées de diffraction γ et de diffraction neutronique 354A4. Paramètres structuraux des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP 355A5. Les modèles de transition des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP (sansdomaines et sans fronts de phase) 361A6. Énergie électrostatique d’une texture périodique en domaines 370A7. Interaction de dislocations et d’extrémités de domaines . 371Contexte . 371Interaction entre dislocations coins parallèles 372Dislocations et extrémité d’un domaine en aiguille 372Énergie élastique d’une extrémité de domaine 374Énergie d’interaction de deux extrémités . 375Énergie élastique d’un front de n extrémités de domaines en aiguilles 376A8. Avalanches et phénomènes collectifs . 377Des phénomènes d’une certaine universalité 377Comment les avalanches sont-elles décrites ? . 378Les modèles théoriques . 381Cristaux ferroélastiques, ferroélectriques, et avalanches . 382A9. Propriétés thermiques des ferroélectriques et du KDP à TBT 388Modèles utilisés pour décrire la chaleur spécifique des solides . 388Chaleur spécifique à température élevée 388Chaleur spécifique à températures moyennes et basses 388Chaleur spécifique à très basses températures 390Modélisation réaliste de la chaleur spécifique des cristaux . 390Chaleur spécifique des ferroélectriques à basses et très basses températures . 391Conductivité des solides et des cristaux ferro à basses et très basses températures 393Conclusion 395Bibliographie . 397<div> </div> 03 00 01 Cortex Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque || "L’ouvrage adopte une démarche progressive, permettant au lecteur d’explorer les interactions entre les phases stables et les conditions qui favorisent les transitions dans les cristaux ferroélectriques et ferroélastiques. Cette approche détaillée ouvre également des perspectives vers d’autres domaines de la physique du solide, renforçant la portée des résultats au-delà du cadre spécifique des cristaux ferroïques." https://laboutique.edpsciences.fr/review/570 01 20250221 21 00 06 01 https://laboutique.edpsciences.fr/produit/1464/9782759836222/domaines-parois-fronts-de-phase-d-un-cristal-ferroique 01 00 03 02 https://laboutique.edpsciences.fr/system/product_pictures/data/009/983/315/original/9782759836215-Cristal-ferroique_couv-sofedis.jpg 17 14 20241205T164222+0100 01 P1 EDP Sciences 01 01 P1 EDP Sciences 17 avenue du Hoggar - PA de Courtaboeuf - 91944 Les Ulis cedex A http://publications.edpsciences.org/ 04 11 00 20250220 01 00 20250220 19 00 20250220 2026 06 3052868830012 01 WORLD 13 03 9782759836215 15 9782759836215 06 03 9782759836239 15 9782759836239 WORLD 08 EDP Sciences 04 01 00 20250220 03 01 D1 EDP Sciences 20 04 05 01 02 1 00 54.99 01 5.50 2.87 EUR 04 06 01 02 1 00 192.99 01 5.50 2.87 EUR 01 04 06 01 02 1 00 211.99 01 5.50 11.05 USD 01 laboutique.edpsciences.fr-002853 03 01 01 002853 03 9782759836239 15 9782759836239 10 EA 10 10 01 02 Hors Collection - 01 01 Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque 1 A01 01 A313 Jean Bornarel Bornarel, Jean Jean Bornarel Professeur à l’Université Joseph Fourier (Professeur honoraire de l’Université Grenoble Alpes), Jean Bornarel a été un des premiers à comprendre les ferroélastiques dans une période où les ferroélectriques étaient seuls connus. Ses activités dans des secteurs variés l’ont convaincu de la nécessité d’ouvrages qui proposent un pont entre champs thématiques trop éloignés, ici les ferroélectriques et ferroélastiques d’une part, les niveaux macro, micro et nano d’autre part. Jean Bornarel, professeur de physique à l'Université Joseph Fourier de Grenoble, est spécialiste de physique du solide. (au moment de la parution de l'ouvrage) 01 fre 08 436 03 01 24 Izibook:Subject Physique Générale 24 Izibook:Subject Technologie 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Physique Générale| 24 Izibook:SubjectAndCategoryAndTags |Technologie| 20 ferroélasticité;ferromagnétisme;hystérèse;cycle d’hystérésis;dynamique non-linéaire;cristaux ferroélectriques;cristaux ferroélastiques;parois;domaines;interfaces;coexistences de phases;fronts de phase;transition de premier ordre;changement de température;champs électriques;cristaux ferroïques;physique du solide;physique des matériaux 10 2011 TEC021000 29 CLIL3058 29 CLIL3074 01 530 05 06 03 00 <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontrée l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> <blockquote>Les cycles d’hystérésis sont le symbole d’une dynamique non-linéaire entre des situations stables. Le phénomène est détecté d’ordinaire au niveau « macroscopique » et expliqué au niveau « nanoscopique ». Dans l’exemple des cristaux ferroélectriques et ferroélastiques, choisis pour la simplicité du changement de symétrie, est démontré l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. Ce rôle des interfaces est aussi majeur lors des coexistences de phases (fronts de phase et domaines) d’une transition de premier ordre. L’ouvrage part des réalités expérimentales pour construire des modèles réalistes. Les phénomènes dits « naturels », par changement de température, précèdent ceux créés par application de champs conjugués (champs électriques, contraintes). Les résultats sont transposables au-delà des cristaux ferroïques, en physique du solide, et du point de vue stratégique, à d’autres démarches scientifiques. L’ouvrage est d’abord destiné aux scientifiques intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques. Les différents modes de lectures et consultations prévus, avec 200 visuels et suites photographiques, avec mémos en fin de chapitre et annexes accessibles aux étudiants, permettent aux chercheurs de disposer d’un ouvrage de référence, et aux étudiants de niveau master d’utiliser l’ouvrage pour leur formation et culture.</blockquote> 02 00 Cet ouvrage est destiné aux scientifiques (étudiants, enseignants niveau Master ou chercheurs) intéressés par les interfaces en physique des matériaux, plus particulièrement celles des cristaux ferroïques.  Il démontre l’importance du niveau microscopique, des parois, des domaines. 04 00 Introduction . XIIIRemerciements XVIIChapitre 1. Ferroélectricité et ferroélasticité 11.1. Cristaux ferroïques et cycles d’hystérésis . 11.2. Transitions et symétrie . 5Maille et symétrie 5Nombre de domaines possibles 7Paramètre d’ordre 91.3. Approche thermodynamique et phénoménologique de la transition 12Les différents ordres des transitions de phase structurales 12Développement de Landau et transition du second ordre . 16Du modèle phénoménologique à un modèle microscopique 22Développement de Landau et transition du premier ordre 23La transition tri-critique 271.4. Paramètres d’ordre et transitions de phase 321.5. Importance de l’échantillon et de la procédure expérimentale 38Qualité du cristal et de l’échantillon 38Importance des variations de la température avec le temps . 42Pression hydrostatique et contraintes 44Forme, limites des échantillons et champs conjugués appliqués . . . . 48Commentaires sur quelques situations réelles pour les ferro-ferro . 51Mémo du Chapitre 1 54Chapitre 2. Textures en domaines naturelles 552.1. Existence des domaines . 552.2. Parois « permises » . 59Définition d’une paroi permise . 59Réalités expérimentales de parois permises . 62Modèles de paroi . 66Modèles au niveau atomique . 66Modèles simples de continuum basés sur une extension du développement de Landau 69Modèles avec plusieurs paramètres d’ordre 73Modèles avec déformations associées . 73Prise en compte des limites de l’échantillon . 782.3. Textures en domaines d’un ensemble de parois permises parallèles . 80Textures en domaines de parois permises parallèles 80Modèles proposés pour expliquer les textures simples périodiques . 86Intersection de la paroi permise avec le bord de l’échantillon 902.4. Formes usuelles de domaines 91Textures en domaines simples et extrémités 91Les modèles de parois hors des plans permis et d’extrémités . 93Équilibre d’une texture en domaines comportant des extrémités 101Les limites des modèles théoriques . 1022.5. Textures en domaines ordinaires 104Histoire thermique : un paramètre important 104Forme de l’échantillon et texture . 105Arrangements particuliers de domaines 108Mémo du Chapitre 2 115Chapitre 3. Processus de retournement et cycles d’hystérésis . 1173.1. Propriétés macroscopiques et phénomènes microscopiques 117Grandeurs caractéristiques du retournement . 117Retournement de la polarisation et de la déformation : un phénomène non linéaire 119Différents arrangements de domaines et de parois . 1203.2. Retournement par déplacement latéral d’une paroi de domaine 122Comment obtenir une seule paroi de domaine dans un échantillon ? 122Déplacement latéral d’une paroi isolée 122Retournement de la polarisation (déformation) avec une seule paroi 1263.3. Interactions latérales entre parois de domaines en mouvement 130Interactions entre deux parois planes en déplacement 130Interactions entre parois de domaines planes et domaines stables . 132Réponses macroscopiques et phénomènes microscopiques 1373.4. Mouvements longitudinaux de domaines en aiguilles . 140Création de domaines en aiguilles 140Loi de déplacement d’une extrémité de domaine isolée 142Modification de l’assemblée de dislocations d’une extrémité de domaine et loi de déplacement 1443.5. Interactions entre extrémités de domaines 147Interactions entre des extrémités de domaines similaires . 147Interactions entre extrémités de domaines et retournement 1503.6. Retournement de la polarisation (déformation) avec domaines en aiguilles. 156Phénomènes généraux . 156Détecter les phénomènes microscopiques . 159Indicateurs macroscopiques du phénomène de retournement 1653.7. Retournements (polarisation et déformation) : les ferro-ferro au sein des ferro 171Les résultats expérimentaux . 171Les modèles du retournement . 173Dimensionnalité et dimensions finies de l’échantillon 181Des modèles pour les cristaux ferro-ferro ? . 182Mémo du Chapitre 3 187Chapitre 4. Susceptibilités et domaines . 1894.1. Textures en domaines, procédures expérimentales et susceptibilités 189Sensibilité et non-linéarité 189Qualité de l’échantillon . 191Histoire thermique et trempe . 192Traitement pour obtenir une texture en domaines à l’équilibre . 1944.2. Textures en domaines 196Réponses d’un échantillon mono-domaine ou poly-domaine . 196Forme de l’échantillon et texture en domaines . 199Ensembles de domaines et susceptibilité . 2014.3. Susceptibilité du cristal mono-domaine 205Susceptibilité et conductivité en phase para . 205Loi de Curie et phénomènes collectifs 206Susceptibilité du cristal mono-domaine autour de la transition 207Pertinence de la relation εc’ = εm’ + εd’ 2124.4. Contribution de la texture en domaines à la susceptibilité dans la proximité de la transition . 212La texture en domaines sous la transition : « une solide modulation d’une structure distordue » 212Un maximum de pertes, repère souvent présent . 214L’hypothèse d’un continuum sous la transition . 217Les effets de la fréquence de l’excitation dans la famille du KDP 2194.5. Le « plateau » de la susceptibilité en fonction de la température . 2244.6. Le gel des domaines . 230Observation des textures et domaines 230Le rôle de la qualité du cristal et de la forme de l’échantillon . 230Le gel des domaines fonction de l’excitation (amplitude et fréquence) 232Modèles pour expliquer le gel des domainesExploitation numérique des résultats expérimentaux (Vogel-Fulcher) 238Modèles de transition de phase dans la paroi de domaine 239Champ critique de mise en mouvement de dislocations 240Petite synthèse concernant le gel des domaines . 2424.7. Susceptibilités à très basses températures 243Anomalies des propriétés diélectriques . 244L’after-effect normal 245L’« after-effect » anormal . 247Mémo Chapitre 4 . 249Chapitre 5. Fronts de phase et domaines . 2515.1. Introduction 2515.2. Fronts de phase d’un cristal à température homogène 253Orientation naturelle du front de phase dans le DKDP . 253Front de phase, domaines et propriétés diélectriques . 2555.3. Forme du front de phase et gradient thermique 260Effet d’un gradient thermique parallèle à l’axe ferroélectrique c 260Front de phase d’un cristal DKDP soumis à un gradient thermique quelconque 261Coexistence de phase avec gradient thermique perpendiculaire à l’axe ferro c 2675.4. Comment expliquer les formes et orientations du front de phase ? 274Le front de phase est-il une interface cohérente ? 274Pourquoi le front de phase est-il dans un plan (001) ? 277Explication du front de phase en « toit d’usine » 280Description à l’aide de dislocations et de disinclinations 2845.5. Contribution de la coexistence de phase dans la susceptibilité 286Domaines dans la région de coexistence 286Susceptibilité diélectrique pendant la coexistence de phase 2895.6. Formes et orientations de front de phase usuelles 296Effet de la répartition en température dans l’échantillon 296Fronts de phase et limites mécaniques . 300Mémo Chapitre 5 . 304Chapitre 6. Coexistence de phases avec champ conjugué 3056.1. Coexistence de phases et énergies en compétition 3056.2. Coexistence de phase avec bonne homogénéité thermique et champ conjugué appliqué 309Fronts de phase, domaines et mesures diélectriques 309Comment expliquer les formes de front de phase et l’hétéro-phase ? 314Hystérésis thermique de la transition 3156.3. Front de phase et domaines dans un cristal avec gradient thermique Ge et champ conjugué appliqué E// 318Fronts de phase et domaines . 318Résultats diélectriques . 3276.4. Résultats macroscopiques et phénomènes microscopiques 3286.5. Jeux de formes de fronts et interfaces . 333Mémo Chapitre 6 . 337Annexes 339A1. Propriétés physiques 339A1.1 Propriétés physiques : comment les définir et les représenter dans un cristal homogène ? 339A1.2 Forme des matrices des cristaux utilisés 343A1.3 Notations et symboles des grandeurs physiques, unités et conversions 345A1.4 Constantes fondamentales . 348A2. Relations et descriptions thermodynamiques . 349Relations 349Développements des fonctions avec des paramètres . 351A3. Diffraction gamma et diffraction neutronique . 352La diffraction γ avec un cristal maclé 352Diffraction γ différentielle 352Mesures simultanées de diffraction γ et de diffraction neutronique 354A4. Paramètres structuraux des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP 355A5. Les modèles de transition des cristaux ferro-ferro de la famille du KDP (sansdomaines et sans fronts de phase) 361A6. Énergie électrostatique d’une texture périodique en domaines 370A7. Interaction de dislocations et d’extrémités de domaines . 371Contexte . 371Interaction entre dislocations coins parallèles 372Dislocations et extrémité d’un domaine en aiguille 372Énergie élastique d’une extrémité de domaine 374Énergie d’interaction de deux extrémités . 375Énergie élastique d’un front de n extrémités de domaines en aiguilles 376A8. Avalanches et phénomènes collectifs . 377Des phénomènes d’une certaine universalité 377Comment les avalanches sont-elles décrites ? . 378Les modèles théoriques . 381Cristaux ferroélastiques, ferroélectriques, et avalanches . 382A9. Propriétés thermiques des ferroélectriques et du KDP à TBT 388Modèles utilisés pour décrire la chaleur spécifique des solides . 388Chaleur spécifique à température élevée 388Chaleur spécifique à températures moyennes et basses 388Chaleur spécifique à très basses températures 390Modélisation réaliste de la chaleur spécifique des cristaux . 390Chaleur spécifique des ferroélectriques à basses et très basses températures . 391Conductivité des solides et des cristaux ferro à basses et très basses températures 393Conclusion 395Bibliographie . 397<div> </div> 03 00 01 Cortex Domaines, parois, fronts de phase d’un cristal ferroïque || "L’ouvrage adopte une démarche progressive, permettant au lecteur d’explorer les interactions entre les phases stables et les conditions qui favorisent les transitions dans les cristaux ferroélectriques et ferroélastiques. Cette approche détaillée ouvre également des perspectives vers d’autres domaines de la physique du solide, renforçant la portée des résultats au-delà du cadre spécifique des cristaux ferroïques." https://laboutique.edpsciences.fr/review/570 01 20250221 21 00 06 01 https://laboutique.edpsciences.fr/produit/1464/9782759836222/domaines-parois-fronts-de-phase-d-un-cristal-ferroique 01 00 03 02 https://laboutique.edpsciences.fr/system/product_pictures/data/009/983/315/original/9782759836215-Cristal-ferroique_couv-sofedis.jpg 17 14 20241205T164222+0100 01 P1 EDP Sciences 01 01 P1 EDP Sciences 17 avenue du Hoggar - PA de Courtaboeuf - 91944 Les Ulis cedex A http://publications.edpsciences.org/ 04 11 00 20250220 01 00 20250220 19 00 20250220 2026 06 3052868830012 01 WORLD 13 03 9782759836215 15 9782759836215 06 03 9782759836222 15 9782759836222 WORLD 08 EDP Sciences 04 01 00 20250220 03 01 D1 EDP Sciences 31 04 05 01 02 1 00 54.99 01 5.50 2.87 EUR 04 06 01 02 1 00 192.99 01 5.50 2.87 EUR 01 04 06 01 02 1 00 211.99 01 5.50 11.05 USD 01